5章 極座標による運動の記述 - th.phys.titech.ac.jp

6章 中心力のもとでの運動 - th.phys.titech.ac.jp

64 第6 章 中心力のもとでの運動 は，r 0 のv 0 に垂直な成分の大きさである。 すなわち，(6.4) の大きさ（(6.2) で定義したベ クトルの大きさ）は位置ベクトルが単位時間に掃く面積の2倍に等しい（図6.1）。

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13 講 Maxwell の方程式と電磁波 - th.phys.titech.ac.jp

第13 講 Maxwell の方程式と電磁波 前の講までに学んだ電場と磁場の法則を組み合わせて整理すると，電磁気学の基本的な4つの ...

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12章 剛体の運動（2） - th.phys.titech.ac.jp

135 第12章 剛体の運動（2） 12.1 剛体の平面運動 12.1.1 物理振り子 重力の作用によって，水平な固定軸のまわりに自由に回転（振動）できる剛体を物理振

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17章水素原子 - th.phys.titech.ac.jp

36 第17章 水素原子 17.2 水素型原子のエネルギー固有値と固有関数 17.2.1 エネルギー固有値 無次元化したエネルギーλ と主量子数n の関係式(17.23) から，λ の定義式(17.7) を用

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3章 シュレディンガー方程式と波動関数

25 第3章 シュレディンガー方程式と波動関数 第2章で見たように，物質を構成する粒子である電子は波動性をもつ。極めて弱い強度の電

18章 時間に依存する摂動（2）

18.1. いろいろな時間変化 47 18.1.2 いつまでもはたらき続ける摂動 図18.2 に模式的に破線で示すように，摂 動H (t) が有限な時間だけ変化する場合を考 える。このとき，H (−∞) はH 0 に含めるこ とができるので，図中の実線で示すように

18章 座標軸の回転と角運動量

18.1. 角運動量演算子と交換関係 43 演算子J の交換関係(18.12) は座標軸の無限小回転から導くことができる。 まず，x 軸と y 軸のまわりの2つの無限小回転を考える： R x = R(e x,δθ x)=1− i ¯h δθ x J x, R y= R(e ,δθ)=1− i ¯h δθ J . (18.14) この2つの変換の順序を入れ換えると，

19章スピン - 東京工業大学

19.1. 電子・原子のスピン 53 磁場の向きがz 軸方向であるとき，V int = −μ zB z であり，さらに，シュテルン-ゲルラッハ の実験のようにz 軸方向に磁場の強さが変化するとき，位置がz とz+dz における位置エ ネルギーの差は dV = −μ z dB z dz dz (19.5) になり，磁気モーメントには磁場から

6章 中心力のもとでの運動 - th.phys.titech.ac.jp

64 第6 章 中心力のもとでの運動 は，r 0 のv 0 に垂直な成分の大きさである。 すなわち，(6.4) の大きさ（(6.2) で定義したベ クトルの大きさ）は位置ベクトルが単位時間に掃く面積の2倍に等しい（図6.1）。

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2012年2月7日 修士論文発表会 - iwailab.ep.titech ...

研究背景研究背景High-kHigh-k絶縁膜の導入絶縁膜の導入 近年のVLSIのMOSFET微細化に伴い 厚い膜厚でSiO 2と同等の電気容量を 得られるHigh-k絶縁膜

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